「フェムト秒レーザ」の版間の差分
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フェムト秒パルスは，共振器内のモード同期により生成される．これは，図１に示すように，位相関係が固定された複数のモードを共振器内で同期させることによって，超短パルスが生成される．Ti/Sapphireレーザにおいては，チャープパルス増幅を用いて低エネルギーのフェムト秒レーザパルスを増幅する．具体的には，低エネルギーのフェムト秒レーザパルスのパルス幅を伸長し，それを増幅した後，パルス圧縮器を用いて再びフェムト秒パルスを生成する． | フェムト秒パルスは，共振器内のモード同期により生成される．これは，図１に示すように，位相関係が固定された複数のモードを共振器内で同期させることによって，超短パルスが生成される．Ti/Sapphireレーザにおいては，チャープパルス増幅を用いて低エネルギーのフェムト秒レーザパルスを増幅する．具体的には，低エネルギーのフェムト秒レーザパルスのパルス幅を伸長し，それを増幅した後，パルス圧縮器を用いて再びフェムト秒パルスを生成する． | ||
フェムト秒レーザパルスは，パルスエネルギーが小さくとも，時間的に光子密度が高い．電子-光子緩和時間（～10-12sオーダ）より短いパルス幅を有しており，熱拡散の小さなアブレーション加工への応用が報告されている[1]．更に，集光することによって時間的・空間的に高密度化されたパルスは，非線形光学効果を誘起し，透明材料内部への加工[2]や，3次元光造形への応用も報告されている[3, 4]． | フェムト秒レーザパルスは，パルスエネルギーが小さくとも，時間的に光子密度が高い．電子-光子緩和時間（～10-12sオーダ）より短いパルス幅を有しており，熱拡散の小さなアブレーション加工への応用が報告されている[1]．更に，集光することによって時間的・空間的に高密度化されたパルスは，非線形光学効果を誘起し，透明材料内部への加工[2]や，3次元光造形への応用も報告されている[3, 4]． | ||
| + | [1] B. N. Chichkov, et al., Appl. Phys., A63 (1996) 109. | ||
| + | [2] K. Hirao, Ceram. Jpn., 30 (1995) 689. | ||
| + | [3] S. Maruo, et al., Opt. Lett., 22 (1997) 132. | ||
| + | [4] S. Kawata, et al., Nature, 412 (2001) 697. | ||
2016年3月18日 (金) 23:22時点における版
フェムト秒レーザは，パルス幅10-15秒オーダの超短パルスレーザである．Ti/Sapphireレーザや，Er，Ybドープファイバレーザがあり，計測や微細加工分野への応用が報告されている． フェムト秒パルスは，共振器内のモード同期により生成される．これは，図１に示すように，位相関係が固定された複数のモードを共振器内で同期させることによって，超短パルスが生成される．Ti/Sapphireレーザにおいては，チャープパルス増幅を用いて低エネルギーのフェムト秒レーザパルスを増幅する．具体的には，低エネルギーのフェムト秒レーザパルスのパルス幅を伸長し，それを増幅した後，パルス圧縮器を用いて再びフェムト秒パルスを生成する． フェムト秒レーザパルスは，パルスエネルギーが小さくとも，時間的に光子密度が高い．電子-光子緩和時間（～10-12sオーダ）より短いパルス幅を有しており，熱拡散の小さなアブレーション加工への応用が報告されている[1]．更に，集光することによって時間的・空間的に高密度化されたパルスは，非線形光学効果を誘起し，透明材料内部への加工[2]や，3次元光造形への応用も報告されている[3, 4]． [1] B. N. Chichkov, et al., Appl. Phys., A63 (1996) 109. [2] K. Hirao, Ceram. Jpn., 30 (1995) 689. [3] S. Maruo, et al., Opt. Lett., 22 (1997) 132. [4] S. Kawata, et al., Nature, 412 (2001) 697.
